Фотоэмиссионная пирометрия
Метод фотоэмиссионной пирометрии основан на том, что сдвиг максимума изотерм Планка в сторону коротких волн с увеличением температуры сопровождается увеличением относительного количества фотоэлектронов больших энергий внешнего фотоэффекта в прикатодном пространстве фотоэлектронного прибора. В этом с...
Сохранить в:
| Главный автор: | |
|---|---|
| Формат: | Книга |
| Темы: | |
| Online-ссылка: | Перейти к просмотру издания |
| Метки: |
Добавить метку
Нет меток, Требуется 1-ая метка записи!
|
| LEADER | 03658nam0a2200349 4500 | ||
|---|---|---|---|
| 001 | RU/IPR SMART/88696 | ||
| 856 | 4 | |u https://www.iprbookshop.ru/88696.html |z Перейти к просмотру издания | |
| 801 | 1 | |a RU |b IPR SMART |c 20250903 |g RCR | |
| 010 | |a 978-985-08-2324-3 | ||
| 205 | |a Фотоэмиссионная пирометрия |b Весь срок охраны авторского права | ||
| 333 | |a Весь срок охраны авторского права | ||
| 100 | |a 20250903d2018 k y0rusy01020304ca | ||
| 105 | |a y j 000zy | ||
| 101 | 0 | |a rus | |
| 102 | |a RU | ||
| 200 | 1 | |a Фотоэмиссионная пирометрия |f К. Н. Каспаров | |
| 700 | 1 | |a Каспаров, |b К. Н. |4 070 | |
| 330 | |a Метод фотоэмиссионной пирометрии основан на том, что сдвиг максимума изотерм Планка в сторону коротких волн с увеличением температуры сопровождается увеличением относительного количества фотоэлектронов больших энергий внешнего фотоэффекта в прикатодном пространстве фотоэлектронного прибора. В этом случае термометрическим веществом является газ фотоэлектронов, начальные скорости которых лежат в интервале от нуля до νmax = (2eUmax / m)1/2, а термометрическим свойством – зависимость максимальной кинетической энергии фотоэлектронов от температуры излучающего объекта или зависимость распределения фотоэлектронов по энергиям от распределения по энергиям фотонов в излучении нагретого тела. Изменение энергетического распределения фотоэлектронов с изменением температуры определяется в тормозящем поле энергоанализатора или в анализаторе типа одиночной электростатической линзы. Простота модуляции электронного потока позволяет измерять интегральную цветовую температуру объекта с временным разрешением 10–6 с при методической погрешности измерений ∼0,3 %. Рассмотрены требования, предъявляемые к фотоэлектронному прибору – датчику температуры. Приведены примеры измерения динамики температуры в быстропротекающих тепловых процессах и метрологические измерения. | ||
| 210 | |a Минск |c Белорусская наука |d 2018 | ||
| 610 | 1 | |a температура | |
| 610 | 1 | |a кинетика | |
| 610 | 1 | |a пирометрия | |
| 610 | 1 | |a физика | |
| 675 | |a 536.521 | ||
| 686 | |a 22.3 |2 rubbk | ||
| 300 | |a Книга находится в премиум-версии IPR SMART. | ||
| 106 | |a s | ||
| 230 | |a Электрон. дан. (1 файл) | ||
| 336 | |a Текст | ||
| 337 | |a электронный | ||
| 503 | 0 | |a Доступна эл. версия. IPR SMART | |
| 215 | |a 176 с. | ||